Parte, Par.

 1  Prel,   4|             di 1 mm. Gli estremi A, B, C, D di questi segmenti,
 2  Prel,   4|            punti fondamentali O, A, B, C, D ecc., sono soltanto
 3  Prel,   4|            in modo cioè che i punti B, C direttamente sperimentati
 4  Prel,   5|        larghezza a e dallo spessore b, oltre che dalla natura
 5  Mecc,  14|            assumendo la posizione A'B'. Se i due movimenti si
 6  Mecc,  27|          retta AF.~ ~ Difatti se in B si fanno agire le due forze
 7  Mecc,  33|      attaccato al corpo in un punto B qualsiasi di questo (fig.
 8  Mecc,  33|             Infine se due corpi A e B (fig. 19) hanno i pesi P
 9  Mecc,  36|            estremo, e la resistenza B è interposta.~ ~Infine nella
10  Mecc,  36|          casi~ ~Pp = Rr, ovvero P : B = r : p.~ ~ Si potrà quindi,
11  Mecc,  39|           Inoltre se i due cubi A e B identici (fig. 29) sottoposti
12  Mecc,  39|         perciò il volume doppio A + B, richiedendo una forza doppia
13  Mecc,  43|         della dinamica. — Sul punto B (fig. 30) agisca una forza
14  Mecc,  43|             eserciterà una forza su B, ed una forza eguale ed
15  Mecc,  43|      esercita una forza su un punto B, in quanto se ne esercita
16  Mecc,  62|            un recipiente più grande B pieno d’acqua e comunicante
17  Mecc,  62|          acqua del recipiente viene B spinta nel cannello G; lo
18  Mecc,  63|        sopra si pratica un’apertura B (figura 37) e vi si innesta
19  Mecc,  63|            allora che se l’orifizio B, e il corrispondente stantuffo
20  Mecc,  63|           38), si introduce fino in B un piccolo canale cilindrico
21  Mecc,  63|        forza qualunque sia il punto B, e qualunque sia l’orientazione
22  Mecc,  63|             cm2 sprofondato fino in B pressione del liquido nel
23  Mecc,  65|       effettivo delle colonne AB, A'B' nei due recipienti è notevolmente
24  Mecc,  65|           alla base della colonna A'B'. Se perciò la base di A'
25  Mecc,  65|              Se perciò la base di A'B' è 1/10 di quella di AB,
26  Mecc,  65|             il peso della colonna A'B' sarà pure 1/10, ma si trasmetterà
27  Mecc,  65|            che unisce il cilindro A'B' con l’altro più largo,
28  Mecc,  66|           per es., gli elementi A e B delle pareti nella fig.
29  Mecc,  66| controbilancia quella esercitata su B, il liquido sgorgherà dall’
30  Mecc,  66|          liquido dalle aperture A e B; questo fenomeno viene utilizzato
31  Mecc,  86|      sistema dei due recipienti A e B (fig. 68) messi in comunicazione
32  Mecc,  86|          attuale del liquido in A e B (per esempio facendo sopraggiungere
33  Mecc,  86|        acqua in A e portando via da B quella che proviene da A)
34  Mecc,  86|              dal dislivello tra A e B, cioè dalla differenza di
35  Mecc,  89|            D, con un pallone mobile B, pieno di mercurio. — Portando
36  Mecc,  89|          Durante il sollevamento di B teniamo chiuso E e apriamo
37  Mecc,  89|            A tornerà indietro verso B, lasciando il vuoto dietro
38  Mecc,  89|            chiudere E, e solleviamo B in modo da espellere per
39  Mecc,  89|           l’aria di A; riabbassando B si riformerà il vuoto in
40  Mecc,  92|               Analogamente sul vaso B si esercita la pressione
41  Mecc,  92|           quindi dal vaso A al vaso B finchè questo si trovi,
42  Mecc,  94|     osmotica. Or se di due sali A e B, aventi il primo un peso
43  Mecc,  94|           grammi di A e 1 grammo di B, è chiaro che le parti prese
44     1, 101|  decrescente di A e la crescente di B diverranno uguali, e da
45     1, 101|            A e aumentando quella di B, fino a che la velocità
46     1, 101|         forza viva sarà trasmessa a B; cosicchè la prima si arresterà
47     1, 101|         sfera A si trasmetterà alla B, questa si fermerà comunicando
48     1, 105|  Cagniard-Latour (fig. 86) un disco b, provveduto di una serie
49     1, 108|           nel punto C dai punti A e B, situati su un’unica retta
50     1, 108|       origine, cioè le sorgenti A e B vibrino identicamente. Sappiamo
51     1, 108|            suoni provenienti da A e B, poichè è diversa la distanza
52     1, 108|             partente da A giunge in B quando da A parte un’altra
53     1, 108|          compressione parte pure da B, che vibra sincronicamente
54     1, 108|  sincronicamente con A. A destra di B si propagheranno, coincidenti,
55     1, 108|             compressioni proprie di B e quelle provenienti da
56     1, 108|         compressione giungerebbe in B da A, quando da A prende
57     1, 108|            e perciò quando anche da B parte una rarefazione. Viaggieranno
58     1, 108|          rarefazione proveniente da B; esse si attenueranno a
59     1, 109|            suoni provenienti da A e B si sovrappongano in un punto
60     1, 109|           spazio interposto tra A e B si produrrà un fenomeno
61     1, 109|           onde che esistono tra A e B il nome di onde stazionarie;
62     1, 111|          Sia A il corpo vibrante, e B un corpo in quiete capace
63     1, 111|          compressione che giunge in B lo sposta alquanto dalla
64     1, 111|          poichè incontrano il corpo B nel momento più adatto per
65     1, 111|             oscillazioni proprie di B e delle vibrazioni che riceve
66     1, 111|           certo punto l’ampiezza di B diviene costante; ciò ha
67     1, 111|      evidente, quando l’energia che B riceve da A è uguale alla
68     1, 111|             somma delle energie che B diffonde nell’intorno, e
69     1, 114|        dalia composizione di A e di B, di cui la seconda è l’ottava
70     1, 114|             dello stesso periodo di B, ma con la fase spostata (
71     2, 117|     trovantesi sulla congiungente α β delle ruote posteriori dell’
72     2, 118|           porterebbero nei punti A, B; e il moto avvenendo intorno
73     2, 124|          quello di un altro pianeta B, la durata di rivoluzione
74     2, 127|   latitudine compresa tra quelle di B e Q avranno un giorno meno